假定有 个粒子带正电 ，个带负电 ， 位能为(1)， 现在不考虑量子力学。假定粒子间的距离很近时，含有某种斥力使它们不致于无限制的接近。
现在来看粒子密度的相干函数，再考虑热位能，我们照第十三章 的方法去做(见第十 三 章 第 2 节)。先在原点放一正电 ， 看看别的粒子如何分布。
令为正子(带正电者)及负子的密度。令 为电位。则
是正子-负子的平均密度。
和电荷密度 的关系是
将 (3) 代入 (4)，得
解:
如果没有其他粒子，单单一个电荷放在原点，产生的电位是。因此，其他的粒子效果是把远处的电位灭弱。现在多了一个尺 度，所谓“遮盖层厚度”。在原点四周，有一层电荷，密度是
这是“遮盖层”， (6) 的对的积分是。所以，放在 原点的被遮住了，在距离之外，它的影响趋向零。温度越 高， 越长， (5) 越正确。注意，由(5) 得
左边约是作用能和动能 之比，( 粒子距离 )。右边分母是在遮盖层中的粒子数的 次方。因此，以上的 近似计算是在很大时有效，但仍然是在低密度有效。
以上的是一“条件分布”， 条件是在原点有一正电。因此，照第十三章的写法，应该是 (见 13.20)。从 ，密度相干函数即可求得:
由此可见，这气体的相干距离为。本来静 电作用没有距离尺度，这尺度是由密度、温度和电荷组合而成(见(5))。
从(8) 可以算出作用能(1) :
从这结果可以求出热容率，热位能等量。注意
读者试证
带 的符号是指 时的量。
如果这些粒子是某溶液中的溶质，如盐水中的 Na， Cl ，以上结果可以直接应用。唯一要修正的是电荷。在水中，由于水分子有电二极， 离子的电荷会被遮掉一部分。以上的 须除以介 电系数。在水中， ， (11) 的各量成了离子的性质。成了渗透压(见第十八章)。
在水中，因为 相当大，离子间的静电作用灭弱了不少。作用能和动能之比是(7)，如果要(7) 很小，则
以上把热常数 写出来了。把数字代入 ，
，，，得这条件并不很苛刻，一克分子量的容质有 个分子。
这一节的分析本是为离子溶液而作，是所谓“底拜 - 于克” 理论。[Debye-Huckel 理论，更详细的分析，请阅物理化学书积。]
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